流體處于絕對靜止或相對靜止?fàn)顟B(tài)下的熱學(xué)規(guī)律。靜止流體內(nèi)部浮力的分布規(guī)律，靜止流體對物體表面的斥力的估算方式。流體處于靜止時(shí)，表面力中黏性力可不予考慮,僅考慮靜壓強(qiáng)。主要研究內(nèi)容：作用于靜止流體上的力的平衡問題。流體靜力學(xué)2.1靜止流體的浮力特征只有法向撓度的作用，借以壓撓度或浮力。屬于表面力，作用于流體微團(tuán)表面，具有傳遞性。（1）浮力的作用方向沿作用面的內(nèi)法線方向靜止流體內(nèi)部，切撓度為零，只有沿作用面內(nèi)法線方向的撓度——壓強(qiáng)流體靜力學(xué)（2）浮力的大小與作用面的方向無關(guān)平面：XOZ平面：XOY平面：質(zhì)量力和單位質(zhì)量力取紊流中微元多面體，做受力剖析：cos對于無限小的流體質(zhì)點(diǎn)，dx0,即可得：同理，可得：在靜止流體中，浮力的大小與作用面的方向無關(guān)！沿任意方向浮力的變化，可以用下式來表示：流體靜力學(xué)2.2靜止流體平衡多項(xiàng)式在靜止流體內(nèi)部取四面體，做x軸方向受力剖析：表面力：x軸正方向x軸負(fù)方向質(zhì)量力：x軸正方向上的份量流體靜力學(xué)整理可得：上式稱為靜止流體平衡多項(xiàng)式，或歐拉平衡微分多項(xiàng)式（Euler，1755）。
方程式的數(shù)學(xué)意義：在靜止流體中，作用在單位容積流體上的質(zhì)量力與浮力合力（浮力梯度）平衡。在靜止流體內(nèi)部，假如浮力在某個方向有變化，即浮力有梯度，必是因?yàn)槟膫€方向有質(zhì)量力份量存在。流體靜力學(xué)左式中，第一、第二及第三式兩端分別除以dx、dy及dz，之后等號的右邊和左邊分別相乘，并考慮到可得：該多項(xiàng)式是流體靜力學(xué)基本多項(xiàng)式的另一種方式，亦稱為壓差公式（直角座標(biāo)系下）。歐拉平衡微分等式既適用于不可壓縮流體，也適用于可壓縮流體。它既適用于絕對靜止的流體，也適用于相對靜止的流體。流體靜力學(xué)圓錐座標(biāo)系中的壓差公式：等壓面—將連通的同種流體內(nèi)部浮力相等的點(diǎn)聯(lián)接上去所得到的曲面。const質(zhì)量力與等壓面垂直在等壓面上液體壓強(qiáng)與容器形狀的關(guān)系，，即dp=0可得：寫成矢量式：兩種中度不同互不相混的液體在同一容器中處于靜止?fàn)顟B(tài)。兩種液體之間的分界面也是等壓面。流體靜力學(xué)2.3重力場中靜止流體內(nèi)部的浮力2.3.1不可壓縮流體gdzdz當(dāng)質(zhì)量力為重力時(shí)：由壓差公式得：在等壓面上，dp=0，則dz=0,故等壓面等式為：z=常數(shù)即重力場中液體壓強(qiáng)與容器形狀的關(guān)系，水平面為等壓面。對ρ為常數(shù)的不可壓縮流體，積分壓差公式：流體靜力學(xué)設(shè)液體表面浮力為p可見，液體內(nèi)部的力由液面壓力和液柱自身形成的重力兩部份組成。
流體靜力學(xué)基本多項(xiàng)式流體靜力學(xué)靜水浮力等值傳遞——帕斯卡定理假如液面浮力，這么內(nèi)部浮力p亦相應(yīng)地有所增減Δ關(guān)于浮力的幾點(diǎn)說明：（1）浮力的表示方式以大氣壓為基準(zhǔn)——相對浮力（表壓）以完全真空為基準(zhǔn)——絕對浮力流體靜力學(xué)絕對浮力真空度絕對壓強(qiáng)悍氣壓強(qiáng)絕對真空浮力值表壓強(qiáng)（相對浮力）p各類浮力之間的關(guān)系：（2）浮力的大小只與深度有關(guān)，沿深度呈線性分布。深度相同，底面積相同，形成的壓力就相同，與液體多少無關(guān)。流體靜力學(xué)（3）浮力的測度單位a.從浮力的基本定義出發(fā)，用單位面積上的力來表示，在國際單位制（SI）中以N/m來表示或則是帕（帕斯卡），用Pa表示。工程單位中規(guī)定大氣壓用符號at表示（海拔200m處正常大氣壓）為1kgf/cm，即1at=1kgf/cm，稱為工程大氣壓。b.以大氣壓來表示。國際上規(guī)定標(biāo)準(zhǔn)大氣壓用符號atm表示(體溫為0C時(shí)海平面上的浮力)。1..8110流體靜力學(xué)c.以液柱高度來表示。一般用火柱高度或則汞柱高度，單位為mHO或mmHg。比如一個標(biāo)準(zhǔn)大氣壓相應(yīng)的火柱高度為：/m10./m0..6109.8110流體靜力學(xué)2.3.2二氧化碳浮力的分布1.按不可壓縮流體估算二氧化碳的密度很小，對于通常的儀器、設(shè)備，因?yàn)楦叨葄有限，重力對二氧化碳浮力的影響很小，可以忽視，故可以覺得各點(diǎn)的浮力相等，即2.大氣層浮力的分布大氣受重力作用，密度、溫度都隨高度變化。
標(biāo)準(zhǔn)大氣（氣溫、壓強(qiáng)、密度）對流層、同溫層界定，氣溫變化規(guī)律規(guī)定流體靜力學(xué)（1）對流層標(biāo)準(zhǔn)大氣壓分布5..3（2）同溫層.式中，z=0～，p的單位為Pa式中，z=11000～，p的單位為Pa流體靜力學(xué)2.4非慣性座標(biāo)系中的靜止液體流體質(zhì)點(diǎn)隨特定座標(biāo)系一起運(yùn)動，質(zhì)點(diǎn)有加速度，非靜力學(xué)問題——仍可使用靜止流體平衡多項(xiàng)式和壓差公式。質(zhì)量力慣性力2.4.1等加速直線運(yùn)動中的相對靜止液體盛液容器以加速度a作直線運(yùn)動，液面與水平面呈角度θ，建座標(biāo)隨容器一起運(yùn)動，液體相對靜止。物體受與加速度相反方向的慣性力作用——質(zhì)量力質(zhì)量力與等壓面（與湖面呈θ角的平面族，實(shí)線）垂直，且tanθ=a/由壓差公式得：積分并帶入邊界條件x=0,axgz相對靜止液體和絕對靜止液體內(nèi)的任意一點(diǎn)浮力完全相同！【例】如圖，為了測定運(yùn)動物體的加速度，在運(yùn)動物體上裝一半徑為d的U形管，測得管中液面差h=0.05m，兩管的水平距離l=0.3m，求運(yùn)動物體的加速度a。流體靜力學(xué)代入壓差公式流體靜力學(xué)邊界條件10.059.8071.635m/s0.3帶入得：邊界條件流體靜力學(xué)2.4.2等角速率旋轉(zhuǎn)運(yùn)動中的相對靜止液體盛液容器以角速率作旋轉(zhuǎn)運(yùn)動達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài)，液體與容器之間處于相對靜止?fàn)顟B(tài)。
取如圖所示柱座標(biāo)。流體靜力學(xué)代入邊界條件：r=0,所以——壓強(qiáng)分布在等壓面上，——等壓面多項(xiàng)式設(shè)自由表面的z座標(biāo)為z流體靜力學(xué)2.5靜止液體對平板的斥力平板AB，斜放于靜水液體中，自由表面為大氣壓。構(gòu)建如圖所示直角座標(biāo)系。陰影為AB的正視投影。2.5.1斥力的大小通常取相對浮力進(jìn)行估算。作用在微分面積dA上的壓力：sindF作用在整個面積A上的合力：sin