質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒的條件，有男子伴曉得的嗎？不曉得的話跟隨小城生活網(wǎng)的小編一上去瞧瞧吧！
質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒的條件1
數(shù)學(xué)學(xué)的普遍定理之一。反映質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系圍繞一點(diǎn)或一軸運(yùn)動(dòng)的普遍規(guī)律。
假如合外扭力零(即M外=0),則L1=L2，即L=常矢量。
這就是說,對(duì)一固定點(diǎn)o,質(zhì)點(diǎn)所受的合外扭力為零,則此質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量矢量保持不變。這一推論稱作質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒定理。
概述
反映不受外力作用或所受諸外力對(duì)某定點(diǎn)(或定軸)的合扭力仍然等于零的質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系圍繞該點(diǎn)(或軸)運(yùn)動(dòng)的普遍規(guī)律。數(shù)學(xué)學(xué)的普遍定理之一。比如一個(gè)在有心力場中運(yùn)動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)，一直遭到一個(gè)通過力心的有心力作用質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理內(nèi)容，因有心力對(duì)力心的轉(zhuǎn)矩為零，所以依照角動(dòng)量定律，該質(zhì)點(diǎn)對(duì)力心的角動(dòng)量守恒。為此，質(zhì)點(diǎn)軌跡是平面曲線，且質(zhì)點(diǎn)對(duì)力心的矢徑在相等的時(shí)間內(nèi)掃過相等的面積。假如把太陽看成力心，行星看成質(zhì)點(diǎn)，則上述推論就是開普勒行星運(yùn)動(dòng)三定理之一的開普勒第二定理。一個(gè)不受外力或外界場作用的質(zhì)點(diǎn)系，其質(zhì)點(diǎn)之間互相作用的內(nèi)力服從牛頓第三定理，因此質(zhì)點(diǎn)系的內(nèi)力對(duì)任一點(diǎn)的主矩為零，因而導(dǎo)入質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量守恒。如質(zhì)點(diǎn)系遭到的外力系對(duì)某一固定軸之矩的代數(shù)和為零，則質(zhì)點(diǎn)系對(duì)該軸的角動(dòng)量守恒。角動(dòng)量守恒也是微觀數(shù)學(xué)學(xué)中的重要基本規(guī)律。在基本粒子衰變、碰撞和轉(zhuǎn)變過程中都遵循反映自然界普遍規(guī)律的守恒定理，也包括角動(dòng)量守恒定理。W.泡利于1931年按照守恒定理推斷自由中子衰變時(shí)有反中微子形成，1956年后為實(shí)驗(yàn)所否認(rèn)。
定律
稱作動(dòng)量矩定律。
敘述角動(dòng)量與扭矩之間關(guān)系的定律。對(duì)于質(zhì)點(diǎn)，角動(dòng)量定律可敘述為:質(zhì)點(diǎn)對(duì)固定點(diǎn)的角動(dòng)量對(duì)時(shí)間的微商，等于作用于該質(zhì)點(diǎn)上的力對(duì)該點(diǎn)的扭矩。對(duì)于質(zhì)點(diǎn)系，因?yàn)槠鋬?nèi)各質(zhì)點(diǎn)間互相作用的內(nèi)力服從牛頓第三定理，因此質(zhì)點(diǎn)系的內(nèi)力對(duì)任一點(diǎn)的主矩為零。借助內(nèi)力的這一特點(diǎn)，即可導(dǎo)入質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量定律:質(zhì)點(diǎn)系對(duì)任一固定點(diǎn)O的角動(dòng)量對(duì)時(shí)間的微商等于作用于該質(zhì)點(diǎn)系的諸外力對(duì)O點(diǎn)的扭矩的矢量和。由此可見，描述質(zhì)點(diǎn)系整體轉(zhuǎn)動(dòng)特點(diǎn)的角動(dòng)量只與作用于質(zhì)點(diǎn)系的外力有關(guān)，內(nèi)力不能改變質(zhì)點(diǎn)系的整體轉(zhuǎn)動(dòng)情況。
質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒的條件2
角動(dòng)量守恒條件是合外扭矩等于零。
角動(dòng)量守恒定理是數(shù)學(xué)學(xué)的普遍定理之一，反映質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系圍繞一點(diǎn)或一軸運(yùn)動(dòng)的普遍規(guī)律。假如合外扭力零（即M外=0），則L1=L2，即L=常矢量。
對(duì)一固定點(diǎn)o，質(zhì)點(diǎn)所受的合外扭力為零，則此質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量矢量保持不變。這一推論稱作質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒定理。
角動(dòng)量守恒的具體應(yīng)用：
用角動(dòng)量守恒推測開普勒第二定理
開普勒第二定理：在相等時(shí)間內(nèi)，太陽和運(yùn)動(dòng)著的行星的連線所掃過的面積都是相等的。
行星在太陽的向心引力作用下繞日運(yùn)動(dòng)，所以行星遭到的引力對(duì)太陽的轉(zhuǎn)矩為零，這么角動(dòng)量就華麗麗的守恒了，故有L=rpsinα=常數(shù)。
由上述推論可之掠面速率A/t為常數(shù)，所以相同時(shí)間行星繞太陽掃過的面積相等。
質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒的條件3
對(duì)一固定點(diǎn)o，一個(gè)系統(tǒng)所受的合外扭力為零，則此質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量矢量保持不變，即為一個(gè)系統(tǒng)角動(dòng)量守恒的條件。
數(shù)學(xué)學(xué)的普遍定理之一。反映質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系圍繞一點(diǎn)或一軸運(yùn)動(dòng)的普遍規(guī)律。
假如合外扭力零(即M外=0),則L1=L2，即L=常矢量。
這就是說,對(duì)一固定點(diǎn)o,質(zhì)點(diǎn)所受的合外扭力為零,則此質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量矢量保持不變。這一推論稱作質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量守恒定理。
角動(dòng)量與轉(zhuǎn)動(dòng)力矩的關(guān)系：對(duì)于定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的質(zhì)心質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理內(nèi)容，在常見的情況下，
是轉(zhuǎn)動(dòng)力矩（SI單位為
），
是角速率(矢量)（SI單位為
）。
角動(dòng)量守恒定理：角動(dòng)量守恒定理稱，在不受外扭矩作用時(shí)，體系的弱冠動(dòng)量不變。注意角動(dòng)量守恒是矢量守恒，這代表其四個(gè)份量都不隨時(shí)間而變化。
角動(dòng)量定律：體系遭到外扭矩作用時(shí)，有
這就是角動(dòng)量定律。在外扭力一定的情況下，也可寫成
。
相關(guān)內(nèi)容解釋：
角動(dòng)量是矢量，它在通過O點(diǎn)的某一軸上的投影就是質(zhì)點(diǎn)對(duì)該軸的角動(dòng)量（標(biāo)量）。
質(zhì)點(diǎn)系或質(zhì)心對(duì)某點(diǎn)（或某軸）的角動(dòng)量等于其中各質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量對(duì)該點(diǎn)(或該軸）之矩的矢量（或代數(shù))和。
角動(dòng)量的幾何意義是矢徑掃過的面積速率的二倍除以質(zhì)量。角動(dòng)量守恒定理強(qiáng)調(diào)在合外扭力為零時(shí)，物體與中心點(diǎn)的連線單位時(shí)間掃過的面積不變，在天體運(yùn)動(dòng)中表現(xiàn)為開普勒第二定理。
角動(dòng)量在量子熱學(xué)中與角度是一對(duì)共軛化學(xué)量。
角動(dòng)量是質(zhì)心動(dòng)力學(xué)中與動(dòng)量對(duì)應(yīng)的概念，它的大小取決于轉(zhuǎn)動(dòng)的速度和轉(zhuǎn)動(dòng)物體的質(zhì)量分布。
在常見的情況下，角動(dòng)量和角速率方向相同，但更通常地來講，兩者的方向毋須相同，甚至在質(zhì)心作定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的情況下也是這么。